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Antenna

Calculadora de antena monopolo / chicote

Impedância de entrada, resistência de radiação e diretividade de um monopolo ou antena chicote sobre um plano de terra em qualquer altura, pelo método da FEM induzida e pela teoria das imagens, além do comprimento de quarto de onda e da indutância de carga na base que um chicote curto exige.

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Fórmula

Zinmono(h)=12Zindip(2h)=Rr+jXm2sin⁡2(kh),Dmono=2Ddip=4FmaxQ,L=−Xin2πfZ_{in}^{mono}(h) = \tfrac{1}{2} Z_{in}^{dip}(2h) = \frac{R_r + jX_m}{2\sin^2(kh)},\quad D^{mono} = 2D^{dip} = \frac{4F_{max}}{Q},\quad L = \frac{-X_{in}}{2\pi f}

Referência: Balanis, Antenna Theory, 4th ed. (2016), §4.5, §4.7 and §8.5; Stutzman & Thiele, Antenna Theory and Design, 3rd ed. (2012)

h— Altura do elemento acima do plano de terra (m)
k— Número de onda no espaço livre 2π/λ (rad/m)
R_r, X_m— Resistência e reatância do dipolo imagem no máximo de corrente (FEM induzida, Si/Ci) (Ω)
Q— Integral de radiação do dipolo imagem, em Si e Ci
F_max— Máximo do fator de diagrama do dipolo
L— Indutância de carga na base quando X_in é capacitiva (H)

Como Funciona

Um monopolo é um único condutor vertical de altura hh alimentado contra um plano de terra: um chicote de carro, um pato de borracha portátil sobre sua própria caixa, uma antena de plano de terra de um quarto de onda em um mastro. Sobre um plano infinito e perfeitamente condutor, o solo age como um espelho. A corrente no elemento e sua imagem formam um dipolo centralizado de comprimento 2h2h, então o monopolo irradia para a metade superior do espaço exatamente como esse dipolo.

Essa imagem fornece todo o cálculo. O monopolo tem metade da impedância de entrada do dipolo e o dobro de sua diretividade, porque o mesmo campo preenche metade do espaço:

Zinmono(h)=12 Zindip(2h),Dmono=2 DdipZ_{in}^{\mathrm{mono}}(h) = \tfrac{1}{2}\,Z_{in}^{\mathrm{dip}}(2h), \qquad D^{\mathrm{mono}} = 2\,D^{\mathrm{dip}}

O dipolo é obtido pelo método da FEM induzida com uma corrente sinusoidal, conforme fornece Balanis, com k=2π/λk = 2\pi/\lambda, l=2hl = 2h, raio do fio aa e as integrais de seno e cosseno Si e Ci:

Rr=η2π[γ+ln⁡kl−Ci(kl)+12sin⁡kl (Si(2kl)−2 Si(kl))+12cos⁡kl (γ+ln⁡kl2+Ci(2kl)−2 Ci(kl))]R_r = \frac{\eta}{2\pi}\Big[\gamma + \ln kl - \mathrm{Ci}(kl) + \tfrac{1}{2}\sin kl\,\big(\mathrm{Si}(2kl) - 2\,\mathrm{Si}(kl)\big) + \tfrac{1}{2}\cos kl\,\big(\gamma + \ln\tfrac{kl}{2} + \mathrm{Ci}(2kl) - 2\,\mathrm{Ci}(kl)\big)\Big]
Xm=η4π[2 Si(kl)+cos⁡kl (2 Si(kl)−Si(2kl))−sin⁡kl (2 Ci(kl)−Ci(2kl)−Ci(2ka2/l))]X_m = \frac{\eta}{4\pi}\Big[2\,\mathrm{Si}(kl) + \cos kl\,\big(2\,\mathrm{Si}(kl) - \mathrm{Si}(2kl)\big) - \sin kl\,\big(2\,\mathrm{Ci}(kl) - \mathrm{Ci}(2kl) - \mathrm{Ci}(2ka^2/l)\big)\Big]
Zindip=Rr+jXmsin⁡2(kl/2)Z_{in}^{\mathrm{dip}} = \frac{R_r + jX_m}{\sin^{2}(kl/2)}
RrR_r e XmX_m são referidos ao máximo de corrente. A divisão por sin⁡2(kh)\sin^2(kh) os remete à base, onde está a alimentação. Para um monopolo de um quarto de onda, os dois são iguais, e o resultado são os familiares 36.5+j21.3 Ω36.5 + j21.3\ \Omega e 5,16 dBi: metade do dipolo de meia onda 73.1+j42.5 Ω73.1 + j42.5\ \Omega, duas vezes sua diretividade de 1,64. A reatância positiva é o motivo pelo qual um chicote ressonante de um quarto de onda é cortado alguns por cento mais curto do que λ/4\lambda/4; quanto mais espesso o fio, mais ele deve ser encurtado.

Chicotes curtos e carga na base

Abaixo de um quarto de onda, a resistência de entrada cai rapidamente, em direção a Rin≈40π2(h/λ)2R_{in} \approx 40\pi^2 (h/\lambda)^2, e a reatância se torna grande e capacitiva. Uma bobina de carga na base a cancela:

L=−Xin2πfL = \frac{-X_{in}}{2\pi f}

A calculadora informa essa indutância sempre que a reatância é capacitiva e zero quando o elemento já é indutivo, o que exige encurtamento.

Validade

O modelo pressupõe um fio fino: o raio do condutor não deve exceder 0,0159 λ, o limite de fio fino 2πa/λ≤0.12\pi a/\lambda \le 0.1 que o NEC-2 também usa. Perto de uma altura de meio comprimento de onda, ou qualquer múltiplo dele, a corrente base desaparece e a impedância modelada aumenta sem limites. Dentro de 0,08 λ de tal altura, a calculadora avisa que a impedância não é um valor de projeto e dentro de 0,01 λ ela não relata nenhum valor. O chão é perfeito e infinito. Radiais, planos de terra finitos, tetos de carros e terra com perdas não são modelados; para esses, abra o simulador de antenas nesta página. O fator de velocidade apenas reduz o comprimento de corte de um quarto de onda; a impedância é calculada para o elemento conforme inserido.

Exemplo Resolvido

Problema: Um chicote CB de 27 MHz deve ser reduzido para 1,2 m de tubo de 10 mm no teto de um carro. O que a base vê e qual bobina de carga a ressoa?

Etapa 1 - Altura elétrica: λ = c/f = 299792458/27e6 = 11,103 m h/λ = 1.2 / 11.103 = 0.1081

Etapa 2 - Impedância de entrada, a partir do dipolo da imagem de 2,4 m (FEM induzida): Z_in = 4.909 − j327,73 Ω

Etapa 3 - Verifique o limite de chicote curto: 40π² × 0.1081² = 4.61 Ω Em 0,108 λ o elemento não é mais muito curto, então o modelo completo é 6,5% maior.

Etapa 4 - Indutância de carga na base: L = 327,73 / (2π × 27e6) = 1,932 µH

Etapa 5 - Diretividade sobre um terreno perfeito: D = 4,84 dBi, contra 5,16 dBi para um quarto de onda

Etapa 6 - Compare um quarto de onda em tamanho real do mesmo tubo, 2,65 m: Z_in = 31.96 − j3,58 Ω, que precisa de apenas 0,0211 µH O comprimento de corte de um quarto de onda com um fator de velocidade de 0,95 é 2637,1 mm.

O chicote encurtado troca uma alimentação quase ressonante de 32 Ω por 4,9 Ω atrás de uma bobina de 1,93 µH. A própria resistência de perdas da bobina e as perdas de aterramento da carroceria do carro se somam aos 4,9 Ω, então a eficiência, não a adaptação, é o que o encurtamento custa.

Dicas Práticas

  • ✓Use a altura elétrica h/λ como primeira verificação: abaixo de cerca de 0,1 λ, a resistência é de apenas alguns ohms e a eficiência, não a adaptação, limita o projeto.
  • ✓Coloque a bobina de carga na base para obter a construção mais simples ou na parte superior do chicote para maior resistência à radiação; esta calculadora modela somente a carga na base.
  • ✓Quatro radiais de um quarto de onda inclinados para baixo em cerca de 45° elevam a resistência de uma antena de plano de terra de 36 Ω para 50 Ω.
  • ✓Abra o simulador de antena nesta página para substituir o solo perfeito por solo ou radiais reais e para varrer o elemento pela banda.

Erros Comuns

  • ✗Supondo que o teto do carro ou alguns radiais sejam a base infinita e perfeita do modelo. Um terreno finito ou com perdas aumenta a resistência de entrada, aumenta a perda e inclina o padrão para cima; simule o terreno real antes de confiar nas figuras.
  • ✗Cortar um chicote de um quarto de onda em exatamente λ/4. Um elemento de um quarto de onda é indutivo, cerca de +21 Ω para um fio fino, então ele ressoa alguns por cento mais curto, e mais ainda à medida que o fio fica mais grosso.
  • ✗Ignorando a perda da bobina de carga. A resistência à radiação de um chicote curto é de alguns ohms, então uma bobina com uma resistência à perda de um ou dois ohms já desperdiça uma grande fração da energia.
  • ✗Projetando uma vertical de meia onda a partir deste modelo. Perto de h = λ/2 a corrente base desaparece e a impedância da FEM induzida é ilimitada; verticais reais de meia onda são alimentadas por meio de uma rede de casamento cujos valores devem ser medidos ou simulados.

Perguntas Frequentes

Em um plano de terra perfeito, o elemento e sua imagem espelhada formam um dipolo duas vezes maior. O monopolo aciona apenas a metade superior desse dipolo com a mesma corrente, então ele precisa de metade da tensão, o que reduz a impedância pela metade. Ele também coloca toda sua potência na metade do espaço, o que dobra a diretividade.
Cerca de 36,5 + j21,3 ohms em um plano de terra perfeito. A reatância positiva significa que o elemento é um pouco longo para ressonância; encurtá-lo em alguns por cento remove a reatância e deixa um pouco mais de 30 ohms neste modelo.
Encontre a reatância de entrada na base; para um chicote menor que um quarto de onda, ela é negativa ou capacitiva. A bobina que a ressoa tem uma indutância igual a menos a reatância dividida por dois pi vezes a frequência. A calculadora informa esse valor diretamente.
Não. Ele assume um plano de terra infinito e perfeitamente condutor. Radiais, planos de terra finitos, carrocerias de veículos e terra com perdas alteram a impedância e o padrão. O simulador de antena vinculado a esta página pode modelar terrenos reais.
A uma altura de meio comprimento de onda, a corrente na base cai para zero no modelo de corrente senoidal, então a impedância prevista se torna infinita. As antenas reais mostram uma impedância alta, mas finita, que depende da espessura do fio e da folga de alimentação, que este modelo não inclui. Portanto, a calculadora avisa perto dessa altura e retém o valor dentro de 0,01 comprimento de onda.

Metodologia e referências

Referências

  • Antenna Theory: Analysis and Design, 4th ed. — Constantine A. Balanis (2016), §4.5 finite dipole, §4.7 ground effects and image theory, §8.5 induced-EMF self-impedance
  • Antenna Theory and Design, 3rd ed. — Warren L. Stutzman & Gary A. Thiele (2012), ch. 3 — monopoles and image theory
  • NIST Handbook of Mathematical Functions — F. W. J. Olver et al. (eds.), NIST and Cambridge University Press (2010), §6.2 and §6.6 — sine and cosine integrals (online as DLMF ch. 6) link

Si and Ci are checked against tabulated values to 1e-9. The quarter-wave impedance is half the half-wave dipole's, and a short whip tends to 40π²(h/λ)². For radials, a finite ground or real soil, open the antenna simulator.

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